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J’espère que ce guide aidera toute personne lorsque vous remarquerez les fonctionnalités de partitionnement. g.En science, la fonction de distribution décrit la conception statistique d’un système en équilibre thermodynamique. Les capacités de distribution sont des fonctions des types de variables thermodynamiques d’un pays comme la température plus le volume.

g.

Dans cet ensemble canonique, avec une importante méthode quantique donnée $ N $ avec des particules différentes et sans interaction qui sont fournies entre comment les $ r $ niveaux d’énergie thermique rrr epsilon _1, epsilon _2, epsilon _3, . .., epsilon _r $ et dégénérescence usd g_1, g_2, g_3, …, g_r $, divisant actuellement une fonction selon laquelle un seul produit chimique est indubitablement défini

avec $ try out (T) = frac1K_BT $ et a pour une fonction, tout le système est solidifié à partir de $ N $ comme

(avec une dernière égalité particulière, si toutes les particules sont différentes et ; dans tous les cas, elles sont identiques et donc indiscernables, $ Z_N = Z_SP ^ N par N ! $).

• D’où vient cette qualité (2) ? Pourquoi un produit, et jamais, disons, un montant absolu ?

• D’un autre côté, $ Z_N $ doit-il être conjointement défini correctement comme chemin (3) ?

  $$ Z_N = sum_j = 1 ^ Sg_je ^ -Ej beta (T) tag3 $$

  Comment votre site écrit-il une fonction de partition ?

  С $ S rr est un nombre avec le micro-état de l’ensemble de leur système et $ E_j $ est un type particulier d’énergie de l’ensemble du système pour beaucoup du nouveau micro-état $ j $.

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souhaité 30 déc. ’19 12:48 PM

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N’y a-t-il aucun moyen de contourner le problème que vous recherchez ? Parcourez d’autres questions étiquetées Scores de mécanique statistique ou posez votre propre question personnelle.

Transportons explicitement deux particules : si une particule a une sorte de source d’énergie $ epsilon_1 $, et la plupart des autres ont un $ epsilon_2 usd de travail, l’énergie est égale à $ epsilon_ (1,2) = epsilon_1 + epsilon_2 , et si ce sont des particules distinguables, alors ces dégénérescences sont souvent $ g_ (1,2) égale g_1 g_2 $. Ces deux termes techniques entrent actuellement dans la fonction de partition de manière multiplicative, et l’événement réel que vous faites tout cela, le processus de distribution (en utilisant votre expression à une particule pour la somme en dollars supérieure à chaque paire d’états $ (i, j) $) de l’hamiltonien $ H_A times I + I times H_B $ correspond donc à la règle de multiplication distributive $ Z_A Z_B cash.

Si les particules sont généralement indiscernables, alors l’interprétation vers la fonction de distribution, bien que correcte, est tout à fait factuelle. Il décrit un ensemble avec un taux de particules décent, mais ils s’adaptent. ne peut pas être spécialement conçu ou détruit à volonté, ce qui est utile pour beaucoup de personnes réalisant la même illusion que nous avons créée combinée à de l’énergie afin de découvrir que la fission fonctionne bien sur place. Original : nous l’avons connecté à un fantastique réservoir d’énergie et avons permis à deux systèmes de se mettre sous tension. Donc, quand j’ai des particules indiscernables, le calcul est beaucoup plus facile si nous connectons ces systèmes à un système plus grand qui est le bon réservoir de ces particules pour permettre aux déchets de se déplacer entre les deux systèmes. Ceci est considéré comme le grand canonique, et ensemble, cela fait une grande fonction de partition canonique : à cette astuce, $ i $ indexe l’état de cette particule individuelle, et c’est aussi utile pour vraiment renuméroter les expressions afin que chaque état s’adapte à cela. des nombres différents donnent des énergies différentes. Ces états sont alors simplement occupés par des particules dollar n_i $ et sont le résultat de toute décomposition grand canonique$$ mathcal Z équivaut à sum_i, n_i exp big (- try out ( epsilon_i (n_i) – mu n_i) big). $$Si alors les particules n’interagissent pas forcément tout à fait nécessairement $epsilon_i(n_i) implique epsilon_i (1) ~ n_i = epsilon_i ^textp ~ n_i $, et on exploite la somme sur $ n_i $ ouPour les fermions RR 1 + exp right (- beta ( epsilon_i ^ textp- mu) right) $ ou l’assistance géométrique pour les bosons, $$ 1 over 1- exp left (- beta ( epsilon_i ^ textp – mu) right) $$

répondu le 30 décembre 19 à 13:47

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Lorsque l’on considère une fonction de partition composée attachée à un système composé de plusieurs sous-systèmes extraordinaires, n’ajoutez jamais de partitions individuelles, mais se multiplient toujours.

La raison en est que le travail de partition couvre chacun des états possibles de tout le système, lorsque notre commande pour un système contenant un sous-système peut définir le sous-système des fonds A $ dans un état spécial, alors maintenant nous avons besoin de tous les états . Sous-système $ B dollar. Ensuite, changez l’état du sous-système $ A $ et additionnez à nouveau tout ce qu’il veut avec le sous-système $ B $. la multiplication$$ Z_AB correspond sum_A, B e ^ – beta (E_A + E_B) sum_A signifie e ^ – beta E_A sum_B orite ^- beta E_B = Z_A Z_B $$et la généralisation à plus de deux sous-systèmes est généralement instantanée.

Notez que ces sous-systèmes doivent être séparés et originaux pour que cela soit valide. Par exemple, dans le cas où ils interagissent, vous pourriez vous retrouver avec ? rrr E_AB neq E_A + E_B $. Si les particules sont les mêmes et très parallèles, elles ne peuvent pas être séparées pour devenir initialement des sous-systèmes rrr A $ et $ B $.

À notre avis, cette règle pour multiplier la fonction de partition la plus importante s’applique à la fois aux méthodes classiques et aux méthodes énormes.

répondu le 8 janvier 20 à 9:59

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It Is Necessary To Save Partitioning Functions From Problems With The Subsystem
Det är Nödvändigt Att Spara Partitioneringsfunktioner Från Problem Med Undersystemet
É Necessário Salvar Funções De Particionamento De Problemas Com O Subsistema
Es Ist Notwendig, Partitionierungsfunktionen Vor Problemen Mit Dem Subsystem Zu Retten
È Necessario Salvare Le Funzioni Di Partizionamento Da Problemi Con Il Sottosistema
Het Is Noodzakelijk Om Partitioneringsfuncties Te Redden Van Problemen Met Het Subsysteem
Konieczne Jest Zaoszczędzenie Funkcji Partycjonowania Przed Problemami Z Podsystemem
하위 시스템의 문제로부터 분할 기능을 저장하는 것이 필요합니다.
Es Necesario Salvar Las Funciones De Particionamiento De Problemas Con El Subsistema
Необходимо уберечь функции секционирования от проблем с подсистемой.